Dynamique hors d'équilibre dans le graphène, sondé à la fois globalement et localement. (A) Schéma de l'appareil :dispositif de graphène encapsulé hBN (nitrure de bore hexagonal) sur un substrat de diamant contenant des centres NV (azote-vacany) pour la nanomagnétométrie. (En médaillon) L'image optique du dispositif propre encapsulé hBN A1 (6 m x 5,4 m) (B) Condition pour l'émission Cerenkov de phonons :lorsque vD>vs, l'émission de phonons (ph) stimulée domine l'absorption (à droite). (C) Résistance à deux sondes par rapport à la densité de porteurs du dispositif A1 (T =10 K). (D) Densité de courant en fonction du champ électrique appliqué (T =80 K) dans le dispositif propre A1 (bleu) et le dispositif désordonné B1 (7 m par 18 m, le noir). La ligne pointillée grise indique où vD=vs pour le mode acoustique longitudinal. (E) PSD de bruit électronique global (moyenne sur 100 à 300 MHz) en fonction de la puissance de polarisation dans les dispositifs A1 (bleu) et B1 (noir). La courbe bleue satisfait vD>vs pour P> 0,12 μW/μm2. (F) Bruit magnétique local (mesuré par nanomagnétométrie NV) par rapport à la puissance de polarisation appliquée dans le dispositif propre C1 sur substrat de diamant. Les barres d'erreur représentent des intervalles de confiance à 95 %. Crédit: Science , doi:10.1126/science.aaw2104
Comprendre les phénomènes de non-équilibre pour les contrôler efficacement est un défi exceptionnel en science et en ingénierie. Dans une étude récente, Trond. I. Andersen et ses collègues des départements de physique, chimie, science et ingénierie des matériaux aux USA, Le Japon et le Canada ont utilisé l'électricité pour entraîner des dispositifs de graphène ultrapropre hors d'équilibre et observer l'instabilité manifestée sous forme de fluctuations de courant accrues et de conductivité supprimée aux fréquences micro-ondes.
En utilisant le montage expérimental, ils ont découvert que le courant continu à des vitesses de dérive élevées générait une forte augmentation du bruit aux fréquences gigahertz et que le bruit augmentait de façon exponentielle dans la direction du courant. Andersen et ses collègues ont crédité le mécanisme d'émission observé, à l'amplification des phonons acoustiques par l'effet Cerenkov (une lueur bleue caractéristique résultant du passage de particules chargées à travers un isolant à une vitesse supérieure à la vitesse de la lumière dans ce milieu) et ont maintenant publié les résultats sur Science .
Les scientifiques ont cartographié spatialement les fluctuations de courant hors d'équilibre à l'aide de capteurs de champ magnétique à l'échelle nanométrique pour révéler qu'elles augmentaient de manière exponentielle le long de la direction du flux de porteurs. Andersen et al. crédité la dépendance observée du phénomène sur la densité et la température, à l'instabilité de Cerenkov électron-phonon à des vitesses de dérive supersonique. Les vitesses de dérive supersonique se sont produites lorsque la population de certains phonons a augmenté avec le temps en raison de l'émission forcée de Cerenkov, lorsque la vitesse de dérive de la conduction électronique était supérieure à la vitesse du son (V
Les phénomènes de non-équilibre entraînés dans les systèmes électroniques et optiques affichent une dynamique riche, qui peuvent être exploités pour des applications telles que les diodes Gunn et les lasers. Matériaux bidimensionnels tels que le graphène, sont une nouvelle plate-forme de plus en plus populaire pour explorer de tels phénomènes. Par exemple, les dispositifs modernes de graphène ultrapropre présentent des mobilités élevées et peuvent être entraînés à des vitesses électroniques élevées avec des instabilités prédites pour inclure des instabilités hydrodynamiques dans les fluides électroniques et des instabilités Dyakonov-Shur où les électrons entraînés peuvent amplifier les plasmons.
EN HAUT :Circuit de mesure. Schéma de circuit pour la mesure du bruit (boîte rouge) et de la conductivité différentielle AC (boîte jaune). GAUCHE :Fabrication de l'appareil sur substrat diamant. (A) Schéma de l'appareil :Le graphène monocouche (chaîne grise) a été mis en contact avec du graphite et encapsulé avec du nitrure de bore hexagonal (hBN). Le graphène à quelques couches (FLG) a été utilisé comme topgate. (B-H) Micrographies de fabrication d'appareils, avec barre d'échelle 40 µm en (B)-(G) et 500 µm en (H). (B) Graphène exfolié. La ligne en pointillés blancs indique la région monocouche. (C) Pile complète sur substrat de diamant avec des centres NV implantés peu profonds (40 - 60 nm de profondeur). (D) Contacts initiaux et fil pour fournir le bruit de référence (électrode la plus à gauche). (E) Dispositif après gravure pour définir la géométrie. (F) Contacts de bord construits par gravure et évaporation thermique ultérieure. (G) Dispositif avec masque de gravure pour déconnecter le topgate des contacts de bord. Notez que les ondulations visibles dans l'image sont entièrement contenues dans le graphène de la grille supérieure et ne devraient pas affecter les propriétés de transport du graphène du canal, en raison du diélectrique hBN épais (∼ 90 nm). (H) Diamant monocristallin entier (2 × 2 mm2), avec dispositif filaire. À DROITE :Fabrication de l'appareil sur substrat Si/SiO2. (A) Schéma de l'appareil :Le graphène monocouche (chaîne grise) a été encapsulé avec du nitrure de bore hexagonal (hBN). Le substrat de silicium a été utilisé comme porte arrière globale. (B)-(F) Micrographies de fabrication de dispositifs, avec barre d'échelle de 20 µm. (B) Graphène exfolié. (C) Pile complète sur le substrat. (D) Premiers contacts. (E) Contacts de bord construits par gravure et évaporation thermique ultérieure. (F) Dispositif après gravure définissant la géométrie. Crédit: Science , doi:10.1126/science.aaw2104
L'étude des propriétés électroniques du graphène dans des conditions extrêmes de non-équilibre fournit donc un banc d'essai productif pour évaluer et surveiller les phénomènes de transport exotiques. En plus de l'utilisation de la génération de signaux à haute fréquence, Andersen et al. ont étudié la dynamique sous-jacente de non-équilibre pendant le transport d'électrons dans des dispositifs de graphène ultrapropres contenant une vitesse de dérive d'électrons extrêmement élevée. La compréhension de la dynamique hors d'équilibre est vitale pour de nombreuses applications techniques du graphène; y compris les transistors à haute fréquence, des sources lumineuses à incandescence ultrarapides et des interconnexions de transport flexibles. Cependant, il est difficile de se rendre compte des stabilités électroniques en pratique, en raison de l'augmentation de la diffusion des phonons à des vitesses de dérive élevées.
En principe, alors que la perte de diffusion des phonons est généralement irréversible, les phonons à longue durée de vie peuvent agir comme une source dominante d'instabilité au sein du dispositif expérimental. Lorsque la vitesse de dérive électronique (V
Mesures de bruit local résolues spatialement avec magnétométrie NV. (A) Image de fluorescence des centres NV sous le dispositif C2, avec des contacts et des bordures de fausse couleur ajoutés. (B) Relaxation de spin NV de l'état polarisé à l'état thermique (ligne pointillée), lorsque les densités de courant j =0 mA/μm (bleu foncé) et j =−0,19 mA/μm (bleu clair) traversent l'appareil. Les lignes pleines sont des ajustements. Mme, nombre quantique de spin. (C) Bruit magnétique local près du contact de drain en fonction de la densité de courant de graphène (dispositif C1) en régime dopé aux électrons (e) et aux trous (h) (bleu et rouge, respectivement). (D) Carte spatiale du bruit magnétique local (dispositif C2) à j =0,18 mA/μm et n =0,92 × 1012 cm-2. Le profil spatial est cohérent avec la croissance exponentielle des phonons due à l'amplification Cerenkov (dessin animé, Haut). La courbe noire en pointillés montre la population de phonons en excès théoriquement prédite (décalage pour tenir compte du bruit de fond). a.u., unités arbitraires. (E) La direction de croissance est inversée en changeant la direction actuelle (à gauche) ou le signe porteur de charge (à droite). Les barres d'erreur représentent des intervalles de confiance à 95 %. Crédit: Science , doi:10.1126/science.aaw2104
Dans le travail present, Andersen et al. utilisé des dispositifs de graphène à déclenchement électrique fabriqués sur des substrats de diamant et de silicium/dioxyde de silicium, encapsulé dans du nitrure de bore hexagonal (hBN) à des températures cryogéniques (T=10 à 80 K) pour mener les expériences proposées. La configuration expérimentale a fourni des propriétés de transport à faible biais pour le système de graphène ultrapropre avec une mobilité allant de 20 à 40 m 2 /V.s à une densité de porteurs (2 x 10 12 cm -2 ), correspondant à un transport quasi balistique. En raison d'une grande mobilité, les porteurs pourraient être accélérés par un champ électrique à des vitesses de dérive élevées pour observer une réponse de courant non linéaire, tandis qu'un dispositif désordonné a montré au contraire un comportement ohmique linéaire.
Pour étudier le comportement hors d'équilibre, premier, Andersen et al. mesuré le bruit global dans le courant source-drain avec un analyseur de spectre, en faisant varier la puissance de polarisation appliquée ( P ). Les résultats ont indiqué une nouvelle source de bruit dans les dispositifs en graphène avec un faible désordre, encapsulé dans hBN. Pour mieux comprendre l'anomalie observée, les scientifiques ont effectué des mesures de bruit résolues spatialement en construisant des dispositifs de graphène sur des substrats de diamant avec des impuretés de centre de couleur à faible profondeur d'azote de 40 à 60 nm de profondeur. Ils ont mesuré les qubits de spin de type atomique à l'aide de la microscopie confocale et ont sondé le bruit du courant à l'échelle nanométrique en mesurant les champs magnétiques résultants.
Andersen et al. ont sondé la dépendance spatiale du bruit anormal en observant optiquement des centres NV uniques le long du dispositif pour mesurer leur taux de relaxation de spin. Le bruit présentait une symétrie claire avec la direction du courant, un résultat inattendu puisque les propriétés globales de bruit et de transport sont indépendantes de la direction du courant. Puis en utilisant la porte de l'appareil, Andersen et al. ont démontré que le signal de bruit local dépendait de la direction d'écoulement de la quantité de mouvement et non de la charge. The scientists also showed that the noise was small at the carrier entry point but grew exponentially as the carrier flowed across the 17-µm long device.
Slow dynamics in global electronic measurements. (A) Global noise spectra at n =2 × 1012 cm−2. Colored curves:clean device A2 (9.5 μm by 11 μm) at bias ranging from 0 to 0.8 V (bottom to top). Black curve:disordered device B1 at maximum power applied to device A2 (scaled 7×). (B) Ac differential conductivity spectra (excitation:−20 dBm) (19) with biases 0 to 0.8 V [top to bottom, colors same as in (A)]. The real (Re) component is suppressed at low frequencies. Gray curve:imaginary (Im) component at 0.8 V. Black curves are fits. (C and D) Features in noise and conductivity spectra shift to higher frequencies in a shorter (6-μm) device (device A1) under similar electric field as maximum in (A) and (B). (E and F) Extracted traversal time from (B) and (D) as a function of drift velocity and device length. Dashed curves correspond to speed of sound in graphene [light gray, transverse acoustic (TA); dark gray, longitudinal acoustic (LA)]. (G) Cartoon of important rates in the driven electron-phonon system. During Cerenkov amplification, the correlation time observed in electronic measurements is limited by the phonon traversal time, tT=L/vs. Crédit: Science , doi:10.1126/science.aaw2104
The scientists consistently explained all observations using the electro-phonon Cerenkov instability. As a key insight of the study, Andersen et al. showed that when the electronic drift velocity exceeded the speed of sound (supersonic drift velocity), the forward-moving acoustic phonons experienced a faster rate of simulated emission than absorption. Pristine graphene also exhibited long acoustic phonon lifetimes; donc, an emitted phonon could stimulate the emission of exponential growth in the setup.
When they modelled these effects mathematically, the results agreed well with experimental outcomes, while the anomalous noise further increased with increasing device length. The model predicted that the observed electron-phonon instability would give rise to a conductivity spectrum. The scientists continued to explore the nonequilibrium dynamics using models of the electron-phonon system.
Dependence on bath temperature and charge density. (A) Global noise PSD as a function of bath temperature at constant drift velocities and n =2 × 10^12 cm−2. (B) Calculated peak phonon emission frequency, which can be tuned via the graphene carrier density (blue:Te =0 K; red:Te =320 K). (C) Normalized global current noise as a function of carrier density for different device lengths (j =0.6 mA/μm). Solid curves show predicted total phonon emission. (D) The charge density at which the noise peaks (npeak) for a wider variety of samples than in (C), with fit (blue). Error bars represent sampling spacing of carrier densities. Crédit: Science , doi:10.1126/science.aaw2104.
Since the Cerenkov amplification is sensitive to the phonon lifetime, the scientists expected the effects to intensify at lower temperatures due to slower anharmonic decay. Cependant, as Andersen et al. reduced the temperature from 300 to 10 K, they observed a strong increase in noise – in clear contrast to the decreasing thermal noise observed at low drives (vD≲vs), suggesting that the amplification process was limited by scattering with thermally occupied modes.
De cette façon, Andersen et al. extensively detailed how nonequilibrium dynamics stemming from electron-phonon instability could be demonstrated in a 2D material. Dans les expériences, the driven electron-phonon system showed rich nonequilibrium dynamics that merit further investigations using new techniques to directly characterize the phonon spectrum and gain further insights. Previous theoretical studies had predicted amplified phonons in graphene with frequencies as high as 10 THz, substantially higher than those in several other materials.
The experimental system can offer pure electrical generation and phonon amplification in a single micrometer-scale device with wide frequency tunability. Andersen et al. envision applications that will explore coupling to a mechanical cavity to develop a phonon laser, and outcoupling of the amplified sound waves to far-field terahertz radiation for medical imaging and security screening imaging (due to the degree of imaging transparency offered), wireless communications, quality control and process monitoring in manufacturing applications. The results by Andersen et al. represent a promising step towards the development of new-generation active phononic and photonic devices for multidisciplinary applications in future work.
© 2019 Réseau Science X